MOTOR DE CORRIENTE CONTINUA Y DINAMO
Enviado por • 6 de Mayo de 2015 • 1.625 Palabras (7 Páginas) • 248 Visitas
1. MOTOR DE CORRIENTE CONTINUA Y DINAMO
1.1. OBJETIVO
El prop´osito de esta pr´actica es estudiar el comportamiento de un motor DC peque˜no cuando
opera directamente y en reversa como generador o dinamo. En el primer caso al motor se la aplica
un voltaje constante y se mide la corriente de operaci´on como funci´on de la frecuencia de rotaci´on
de su eje. La rotaci´on del motor se controla mediante un freno magn´etico. A partir de las mediciones
se encuentra el voltaje inducido en el rotor y la potencia desarrollada por el motor como funci´on de
su frecuencia de rotaci´on. En el segundo caso, el eje del motor se hace girar mediante la ayuda de
otro motor y se mide el voltaje o corriente inducida como funci´on de la frecuencia de rotaci´on de su
eje.
1.2. Materiales
Dos motores DC peque˜nos conectados mediante una correa de transmisi´on de movimiento.
Una fotointerruptor.
Un osciloscopio
Un mult´ımetro.
Cables de conexi´on.
1.3. Resumen te´orico
La ley de Faraday (establecida en 1831) establece que el voltaje inducido en un circuito cerrado es
directamente proporcional a la rapidez con que cambia en el tiempo el flujo magn´etico que atraviesa
una superficie cualquiera con el circuito como borde. En el caso de un inductor con N vueltas de
alambre, la ley anterior se transforma en:
εi = −N
dΦ
dt (1)
donde εi es el voltaje inducido y dΦ
dt es la rapidez con la cual cambia el flujo magn´etico Φ. La direcci´on
voltaje inducido (el signo negativo en la f´ormula) se debe a la ley de Lenz. El transformador, el
motor y el dinamo son ejemplos de dispositivos cuyo principio de funcionamiento se basa en la ley
de Faraday.
Para el caso de un motor peque˜no de corriente continua (motor DC, figura 1) este tiene dos
componentes b´asicos a saber, el estator (o inductor) y el rotor (o inducido). El estator genera
un campo magn´etico en el cual gira el rotor. Este campo magn´etico es generado por un magneto
permanente. El rotor es una pieza giratoria formada por un n´ucleo magn´etico alrededor del cual va
el devanado de alambre de cobre, y sobre el que act´ua el campo magn´etico. Al pasar corriente por
el devanado, el rotor experimenta un torque magn´etico y como consecuencia se produce su giro.
1.4. Descripci´on del problema
1.4.1. Motor
Consideremos el caso de un motor DC peque˜no (ver figura 1) cuyo devanado tiene una resistencia
el´ectrica igual a R. A dicho devanado le aplicamos un voltaje V . Luego, por ley de Ohm una vez
que el motor se encuentra girando con velocidad angular constante se cumple
V − εi = RI (2)
donde εi es el voltaje inducido en el devanado, el cual por ley de Lenz es opuesto en signo al voltaje
V suministrado por la bater´ıa e I es la corriente el´ectrica en el devanado.
Luis A Ladino G. 1
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Estator
Rotor
Devanado
Estator
Rotor
Devanado
V V
Figura 1: Esquema de un motor DC, con dos posiciones diferentes de su rotor.
De la conservaci´on de la energ´ıa se sigue que la potencia Pb = V I suministrada por la bater´ıa
(o fuente de voltaje) debe ser igual a la potencia disipada en R m´as la rapidez con la cual el motor
realiza trabajo, la cual denotamos por P. Luego,
V I = RI2 + P (3)
multiplicando ambos lados de la ecuaci´on (2) por I resulta: V I − εiI = RI2 o V I = RI2 + εiI. Al
comparar esta expresi´on con la ecuaci´on (3) se sigue que
P = εiI (4)
Esta resultado significa que la potencia ´util del motor es igual al producto de la fuerza electromotriz
inducida (f.e.m) y la corriente. Por otra parte, de (2) se sigue que I =
V −εi
R
, es decir la magnitud
de la corriente en el inducido depende del valor de la f.e.m, εi
. De la ley inducci´on de Faraday, el
valor de la f.e.m inducida es proporcional a la rapidez de cambio del flujo magn´etico en el inducido,
es decir, εi ∼ ∆Φ/∆t . Adem´as, la rapidez de cambio del flujo magn´etico es a su vez proporcional a
la velocidad angular ω del rotor. As´ı,
εi ∼ ∆Φ/∆t ∼ ω = kω (5)
donde k es una constante de proporcionalidad que depende de las caracter´ısticas de dise˜no del motor.
As´ı, la gr´afica de la dependencia de εi en funci´on de ω es una l´ınea recta.
Veamos ahora la dependencia de la potencia ´util del motor con su velocidad angular. De las
ecuaciones (2) y (5) resulta
I =
V − kω
R
(6)
reemplazando este valor de la corriente en la ecuaci´on (4) se obtiene
P =
kV ω − k
2ω
2
R
(7)
Las dependencias de la f.e.m inducida, corriente I y potencia ´util P como funci´on de la velocidad
angular del inducido se muestran en la figura 2. De la figura se sigue que existen dos valores de
velocidades angulares diferentes para los cuales la potencia ´util es la misma. Adem´as, entre mayor
es la velocidad angular del motor menor es el valor de la corriente que circula por su devanado.
Como depende la velocidad angular ω del torque producido por la corriente sobre el devanado
debido al campo magn´etico? La fuerza magn´etica sobre el inducido es proporcional a su corriente I,
y por tanto el torque Me producido por esta fuerza tambi´en es proporcional a I.
Me = k1I
combinando este resultado con la expresi´on (6) resulta
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ei
w
I
w w
P
V/k V/2k
Figura 2: Relaci´on entre la f.e.m εi
, corriente I y potencia P ´util como funci´on de la velocidad
angular ω del inducido en un motor DC
Me = k1
V − kω
R
(8)
´esta expresi´on indica que el torque el´ectrico depende linealmente de la velocidad angular del inducido.
El torque es grande cuando la velocidad angular es baja; cuando la velocidad aumenta el torque
disminuye y se hace cero cuando
ω =
V
k
Por otra parte, un torque mec´anico act´ua sobre el eje del motor (pues los motores se usan para
transmitir movimiento). Si el motor levanta por ejemplo una carga de peso mg mediante una cuerda
ligera con velocidad constante, entonces el torque mec´anico es M = mgr, donde r es el radio del eje
del motor. En este caso, el torque el´ectrico Me se hace igual al torque mec´anico M, es decir Me = M
y la velocidad angular de la ecuaci´on (8) es
ω0 =
k1V − MR
k1k
(9)
As´ı, el torque mec´anico determina la velocidad angular del inducido al igual que su corriente.
1.4.2. Dinamo
El motor DC es una m´aquina el´ectrica reversible. Esto significa que si hacemos rotar su devanado
con la ayuda de alg´un dispositivo (por ejemplo con otro motor) esta m´aquina genera corriente
el´ectrica y se denominada dinamo o generador. As´ı, el dinamo de una bicicleta transforma la energ´ıa
mec´anica del movimiento de las ruedas en la energ´ıa el´ectrica que necesita el faro para alumbrar.
Dado que la f.e.m inducida en el motor depende solamente del dise˜no del motor y de la velocidad
angular ω de su rotor, se sigue entonces que cuando este opera como dinamo la f.e.m que se induce
debe ser la misma. Por tanto, si las velocidades de rotaci´on de motor y dinamo son ωm y ωd entonces
la relaci´on entre los voltajes inducidos en el motor y dinamo es
εd
εm
=
ωd
ωm
(10)
La ley de Ohm aplicada al dinamo se reduce a
εd = RId (11)
donde εd , R y Id representan el voltage inducido, la resistencia y la corriente en el dinamo. La
ecuaci´on equivalente a la (3) es
Pm = εdId (12)
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donde Pm es la potencia mec´anica que se emplea para hacer girar el rotor y εdId es la potencia
el´ectrica producida por el generador.
1.5. Montaje Experimental
Considere el esquema de la figura 3, el cual consta de dos motores DC peque˜nos (motor A y motor
B) conectados mediante una correa ligera, con lo cual la velocidad angular de los motores es igual. Si
al motor A se le aplica una diferencia de potencial V , este gira y transmite su movimiento al motor
B, convirti´endolo en dinamo. El motor A tiene conectado en su eje un disco delgado de aluminio,
el cual posee 4 ranuras dispuestas de manera radial. El prop´osito de este disco es doble: a) permite
determinar la velocidad angular ω del eje del motor al obstruir el fotointerruptor repetidamente y
b) permite mediante su interaci´on con el im´an cambiar la velocidad de rotaci´on ω = 2πf del motor;
las corrientes par´asitas que se inducen en el disco se traducen en un torque sobre el eje del motor.
El valor de este torque es mayor entre menor es la distancia im´an-disco. Este sistema de frenado del
disco constituye un freno magn´etico. Si ahora, solamente al motor B se la aplica una diferencia de
potencial V , este gira y transmite su movimiento al motor A, convirti´endolo en dinamo.
Motor A
Motor B
Imán
Disco giratorio
de aluminio
Fotointerruptor
Correa
Motor A
Disco giratorio
de aluminio
Imán
Fotointerruptor
Alimentación
motor A
Alimentación
motor B
cables de conexión
Figura 3: Esquema que se utiliza para estudiar el motor y la dinamo. Izquierda: vista lateral. Derecha:
vista superior.
1.6. Mediciones
1.6.1. Motor
Realice el montaje experimental que se indica en la figura 4 y apliquemos un voltaje al motor
A de modo que V = 4V . En esta parte a pesar de que el motor B se encuentra rotando puede ser
ignorado. El amper´ımetro conectado en serie como indica la figura registra el valor de la corriente que
circula por el devanado del motor. La se˜nal del fotointerruptor, la cual consiste de una serie de pulsos
rectangulares es enviada al osciloscopio una vez que ha sido acondicionada por un circuito alojado en
la caja negra adjunta al im´an. Si la frecuencia de la se˜nal medida en en osciloscopio es f0, la frecuencia
del motor en Hertz es dada por f =
f0
4
. Una vez fijado el valor del voltaje V aplicado al motor, la
corriente en el motor es grande entre mayor sea la acci´on del freno magn´etico. Advertencia: No
mantenga frenado el motor por mucho tiempo, pues el devanado podr´ıa recalentarse y llegar al punto
de quemarse causando da˜no permanente al motor. Se sugiere que complete la tabla 1.
Usando la ecuaci´on (6) y a partir de las mediciones encuentre el valor de k y la resistencia R
del devanado.
Luis A Ladino G. 4
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Fuente
de voltaje
+ -
4.0 V DC
Osciloscopio
LEVEL
TRIG INP
HOLD
OFF
Motor A
Disco giratorio
de aluminio
Imán
Fotointerruptor
Amperímetro
0.30 A
caja con
circuito
Figura 4: Montaje experimental para estudiar el motor DC.
Fuente
de voltaje
+ -
4.0 V DC
Osciloscopio
LEVEL
TRIG INP
HOLD
OFF
Motor A
Disco giratorio
de aluminio
Imán
Fotointerruptor
Voltímetro
0.30 A
caja c
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