Compensador de adelanto DIFRACCION DE ELECTRONES EN UNA RED POLICRISTALINA
Enviado por mrdavid • 24 de Junio de 2017 • Ensayos • 6.579 Palabras (27 Páginas) • 202 Visitas
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DIFRACCION DE ELECTRONES EN UNA RED POLICRISTALINA
Autor 1: Deyved Steven Hernandez Franco Autor 2: Cristhian Montoya Orozco Autor 3: Daniel Vanegas Montoya
Departamento de física, Universidad tecnológica de Pereira, Pereira,colombia
Correo-e: montoyac@utp.edu.co,davidhf1924@hotmail.com, davm312@utp.edu.co
Resumen —en esta práctica analizamos las propiedades ondulatorias de la materia postuladas por de Broglie, específicamente en los electrones por su difracción en un material policristalino, teniendo encuenta la condición de bragg para interferencias constructivas y el principio de hyguens de puntos emisores de ondas esféricas en cada punto de un frente de ondas, los electrones que aceleramos mediante una diferencia de potencial pasan a través de los cristalitos del material que actúan como una rejilla de difracción y genera los patrones de difracción concéntricos que vemos sobre la pantalla fluorescente, midiendo el diámetro de los círculos concéntricos que varían de acuerdo a la energía que se emplee para acelerar los electrones y utilizando las distancias interplanares del grafito encontramos la longitud de onda teorica del electrón, de una manera muy similar procedimos a encontrar la longitud de onda experimental, las distancias interpalnares se encontraron mediante el factor K1 y k2 que son las pendientes de los diámetro 1 y diámetro 2 en función de [pic 1]
INTRODUCTION
Debido a la naturaleza corpuscular de los fenómenos ondulatorios en las partículas elementales, se pensó que de la misma manera podría encontrarse una naturaleza ondulatoria en los fenómenos corpusculares de la materia.
Para dicho fin estudiamos el comportamiento de la materia en busca de los rasgos que caracterizan los comportamientos ondulatorios, por ejemplo, la longitud de onda mediante el proceso de difracción que nos permite relacionarla con la energía
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ANALISIS DE DATOS
Primero procedimos a verificar el montaje, verificamos que los instrumentos de medida estuvieran correctamente conectados y en buen funcionamiento, después
dimos inicio a la medida de los diámetros de los círculos concéntricos cada medida se hizo con una variación de tensión de aceleración desde 3 hasta 5 kv, de 0.5 en 0.5 kv
Tabla 1 :medida de los diámetros D1 y D2 | |||
Diámetro D1 (± 0,01cm) | |||
U ± 0,1 (kv) | Medida 1 | Medida 2 | Medida 3 |
3 | 27,95 | 25,18 | 27,44 |
3,5 | 25,28 | 22,83 | 22,85 |
4 | 23,44 | 22,28 | 22,46 |
4,5 | 21,44 | 21,42 | 22,2 |
5 | 21 | 20,74 | 19,95 |
Diámetro D2 (± 0,01cm) | |||
U ± 0,1 (kv) | Medida 1 | Medida 2 | Medida 3 |
3 | 49,26 | 44,55 | 45,07 |
3,5 | 43,73 | 44,49 | 44,77 |
4 | 40,47 | 41,79 | 37,04 |
4,5 | 39,27 | 37,56 | 38,3 |
5 | 36,86 | 38,06 | 31,81 |
Realizamos la mediad de cada diámetro en tres ocasiones y las agrupamos en la tabla 1, después procedimos a encontrar un valor promedio de cada medida
tabla 2:Promedio de diámetros | ||
U ( ± 0,1 kv) | D1 (± 0,01cm) | D2 (± 0,01cm) |
3 | 26,85 | 46,29 |
3,5 | 23,65 | 44,33 |
4 | 22,72 | 39,76 |
4,5 | 21,68 | 38,37 |
5 | 20,56 | 35,57 |
a. Longitud de onda teórica y experimental
Como habíamos mencionado hay dos maneras de hallar la longitud de onda de la partícula, mediante la ecuación (1) de forma teórica y mediante la ecuación (2) de forma experimental
(1 ) [pic 2]
Donde
= longitud de onda teórica[pic 3]
=constante de plank : 6, 626x10−34 J.s[pic 4]
=masa del electrón: 9, 1x10−31 kg[pic 5]
= carga del electrón :1, 6x10−19 C[pic 6]
= tensión de aceleracion de aceleración[pic 7]
(2) [pic 8]
=longitud de onda experimental[pic 9]
= diámetro del anillo[pic 10]
d=distancia reticular interplanar
L=distancia entre el grafito y la pantalla
En las tablas 3 y 4 mostramos la longitud de onda teórica y experimental para los diámetros 1 y 2 respectivamente, también su error porcentual
[pic 11]
[pic 12]
Esta fue la fórmula utilizada para hallar el error porcentual
[pic 13]
b. Ecuación de de Broglie
La ecuación de Broglie se satisface debido a la ecuación (1) que utilizamos anteriormente para la longitud de onda teórica las tablas 3 y 4
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