Potenciales Y Modelos

CAPÍTULO 4. POTENCIALES Y MODELOS

Potenciales termodinámicos.......................................................................................................................... 1

Ecuaciones de estado ................................................................................................................................ 2

Coeficientes termodinámicos .................................................................................................................... 4

Capacidades térmicas ............................................................................................................................ 4

Expansión térmica................................................................................................................................. 4

Compresibilidad .................................................................................................................................... 6

Factor de compresibilidad ..................................................................................................................... 7

Coeficiente de Joule-Thomson.............................................................................................................. 8

Relaciones generales para sustancias puras .............................................................................................. 8

Modelos termodinámicos de sustancias sin cambio de composición ........................................................... 9

Modelo de sólido o líquido perfecto (MLP) ........................................................................................... 10

Modelo de sólido o líquido linealmente dilatable (MLD) ...................................................................... 10

Modelo de gas perfecto (MGP)............................................................................................................... 11

Modelo de van der Waals (MVW).......................................................................................................... 11

Recapitulación............................................................................................................................................. 12

Cuestiones ............................................................................................................................................... 12

Problemas................................................................................................................................................ 13

Experimentos .......................................................................................................................................... 16

En este capítulo se van a estudiar las relaciones generales entre las muchas variables de interés en los sistemas termodinámicos, completándose con ello el formalismo de la termodinámica, pasando en los capítulos siguientes al estudio de las aplicaciones, primero con sustancias puras (y en particular con cambios de fase), y después con mezclas.

Puede surgir una pregunta previa: ¿por qué introducir tantas variables termodinámicas, y, si hay relaciones generales entre ellas, de qué sirven? La respuesta es que se introducen nuevas variables termodinámicas para simplificar el análisis (e.g. como aparece con tanta frecuencia el conjunto U+pV, se define la nueva variable H=U+pV). Las relaciones generales permiten ahorrar esfuerzo en recopilar datos de propiedades (e.g. la entalpía de vaporización está ligada a la variación de la presión de vapor con la temperatura).

POTENCIALES TERMODINÁMICOS

En general, las funciones potenciales en física son parámetros escalares de los cuales se pueden obtener por derivación todas las propiedades de interés del sistema. Normalmente están relacionados con el trabajo necesario para llevar un cierto sistema desde un estado de referencia hasta el estado considerado

( tencial, que puede luego liberar ducir trabajo). Así, el potencial gravitatorio verifica

z  , el potencial electrostático  , y los potenciales termodinámicos algo parecido

(e.g. T=∂U/∂S, p=∂U/∂V); el potencial de velocidades en mecánica de fluidos, cuando existe (i.e. para

flujos irrotacionales), da por derivación el campo de velocidades. En el siglo XIX se pensaba que todas las fuerzas físicas derivaban de funciones potenciales que verificaban la ecuación de Laplace, por lo que a veces se llaman funciones potenciales a las que verifican dicha ecuación.

En termodinámica, aunque se pueden definir muchos otros potenciales, los más comunes son S(U,V,ni), U(S,V,ni), H(S,p,ni), ya introducidos en el capítulo anterior, y A(T,V,ni) y G(T,p,ni) que introduciremos ahora. Bajo ciertas restricciones, estos potenciales coinciden con el trabajo mínimo necesario (o el trabajo

máximo obtenible), i.e. con la exergía. Hay que hacer notar que las funciones S, U, H, A y G sólo son potenciales termodinámicos si están dados en sus variables propias, que son precisamente las que han de mantenerse constantes para que la variación del potencial coincida con la exergía del sistema, y que son las que aparecen como variables independientes en sus formas diferenciales, i.e. dS=(1/T)dU(p/T)dV(i/T)dni, dU=TdSpdV+idni, dH=TdS+Vdp+idni (obtenida de la anterior con HU+pV), y ahora, definiendo AUTS, llamado potencial de Helmholtz, y GHTS, llamado potencial de Gibbs, dA=SdTpdV+idni y dG=SdTVdp+idni. Este último, es el más utilizado, pues sus variables propias, la temperatura y la presión, son las que se mantienen constantes en un proceso en equilibrio inicial y final con la atmósfera terrestre (i.e. un entorno infinito a T0 y p0).

Potencial de Gibbs G(T,p,ni) U+pVTS=HTS=ini, dG=SdT+Vdp+idni (4.1)

donde se ha tenido en cuenta la ecuación de Euler (3.16), U=TSpV+ini. En resumen, los potenciales termodinámicos se van a usar para:

• Contener toda la información del comportamiento

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